2-17-19. H. Poincaré à Victor Crémieu

[Ca. 03–04.1904]

Cher Monsieur,

J’ai commencé l’étude de votre balance quadrifilaire, et voici les réflexions qu’elle m’inspire et qui me paraissent pouvoir servir de base à la théorie que vous désirez.

Si vous le voulez bien, nous examinerons d’abord un cas un peu différent de celui que vous avez en vue, mais qui nous y mènera facilement. Je suppose que le fléau, au lieu d’osciller sur un couteau porté par le flotteur, ne fait qu’un avec le flotteur qui s’incline avec lui. Je viendrai plus tard au cas du couteau et à celui où le fléau oscille non sur un couteau, mais sur le sommet d’un cône porté par le flotteur.

Il faut d’abord que j’introduise deux notions fondamentales.

1° La première est celle des droites $D$ et $\Delta$. J’appelle ainsi les deux droites qui rencontrent les 4 fils. Les 4 fils sont à peu près verticaux mais ils ne le sont pas tout à fait, puisqu’on leur a donné une torsion préalable. Dans ces conditions, il y a 2 droites et 2 seulement qui rencontrent les prolongements des 4 fils. Tout mouvement infiniment petit du fléau peut se ramener à une rotation autour de $D$ accompagnée d’une rotation autour de $\Delta$. Si j’envisage un point quelconque du fléau, ce point peut décrire une infinité de trajectoires, toutes normales à une droite qui rencontre $D$ et $\Delta$.

Dans la position d’équilibre initial, le système admet un plan de symétrie et les 4 fils sont symétriques 2 à 2. La droite $D$ est perpend. au plan de symétrie ; la droite $\Delta$ est dans le plan de symétrie.

2° La 2^de notion est celle du centre de gravité effectif. Nous avons les poids suivants

1° le poids du fléau ; 2° la poussée du mercure ; 3° le poids du flotteur lui-même, y compris le lest qu’il faut lui mettre pour qu’il ne culbute pas (en quoi sera ce lest ?); 4° les poids des plateaux avec ce qu’ils portent. Toutes ces forces sont verticales ; elles ont des valeurs parfaitement déterminées, parce que je suppose que le flotteur sort de la surface du mercure par une tige très mince $T$ comme ceci de sorte qu’il peut s’enfoncer un peu sans que la poussée varie notablement.

Les 3 premières forces ont des points d’application parfaitement déterminés dans le corps solide fléau + flotteur ; il en est de même de la 4^e il faut supposer les poids des plateaux appliqués à leur point de suspension sur le fléau.

Toutes ces forces auront donc une résultante unique verticale, appliquée en un point $G$ parfaitement déterminé dans le solide fléau et que j’appelle le centre de gravité effectif. Dans la position d’équilibre la verticale du centre de gravité $G$ doit rencontrer les droites $D$ et $\Delta$.

3° Introduisons maintenant la notion de la surface $S$ ; c’est le lieu du point $G$ ; au point $G_{0}$, (position initiale d’équilibre du point $G$) le plan tangent à la surface $S$ est horizontale. Cette surface $S$ est symétrique par rapport au plan de symétrie. Considérons deux sections normales de la surface, l’une sera le plan de symétrie, l’autre sera perpend.; la 1^re aura pour centre de courbure $C_{2}$, la 2^de aura pour centre de courbure $C_{1}$. Je représente en $G_{0}$ la normale à la surface $S$ ; cette normale est verticale ; elle rencontre la droite $\Delta$ en $A$ ; elle rencontre en $D$ la droite $D$ qui se projette en un point unique parce q. je prends le plan de symét. pour plan du tableau, elle passe par les deux centres de courbure $C_{1}$ et $C_{2}$.

Quelles sont alors les conditions d’équilibre quand on ajoute un poids additionnel $dP$ ; ce poids $dP$ est bien entendu supposé appliqué au point de suspension du plateau. Soit $\mathcal{M}_{1}$ et $\mathcal{M}_{2}$ les moments du poids $dP$ par rapport aux droites $\Delta$ et $D$.

Le système va tourner d’un angle $d\omega_{1}$ autour de $\Delta$ et d’un angle $d\omega_{2}$ autour de $D$. Nous aurons pour l’équilibre :

$\mathcal{M}_{1}=p\frac{\overline{G_{0}A}^{2}}{G_{0}C_{1}}\sin^{2}\varphi d\omega_{1}$	$p$ représente la résultante des 4 forces verticales dont il a été question plus haut, c’est-à-dire la portion du poids supportée par le quadrifilaire.
$\mathcal{M}_{2}=p\frac{\overline{G_{0}D}^{2}}{G_{0}C_{2}}d\omega_{2}.$

Comment ces résultats sont-ils modifiés :

1° Si le fléau au lieu d’être solidaire du flotteur pivote sur une pointe conique portée par le flotteur. Dans ce cas le fléau supporte une force verticale, égale à la poussée du mercure moins le poids du flotteur ; cette force est appliquée à la pointe conique. On calculera donc la position du centre de gravité effectif $G$ comme si la 2^de et la 3^e des 4 forces dont il a été question plus haut, étaient appliquées, non pas l’une au centre de poussée, l’autre au centre de gravité du flotteur, mais toutes deux à la pointe conique. Par là le point $G$ se trouve relevé ainsi que les centres $C_{1}$ et $C_{2}$.

2° Si le fléau repose sur l’arête d’un couteau cela est plus compliqué. Soit $B$ le milieu de l’arête ; soit $\Pi$ la poussée moins le poids du flotteur, $H$ le point d’application de la résultante $\Pi$ de la poussée et du poids du flotteur. Soit $P$ le poids du fléau et des plateaux, de telle façon que $P-\Pi$ soit le poids supporté par les 4 fils. Soit $K$ le point d’application de $P$.

Dans le 1^er cas (fléau solidaire du flotteur) le point $G$ s’obtient en composant la force $P$ appliquée en $K$ et la force $-\Pi$ appliquée en $H$ ; dans le 2^d cas (fléau pivotant sur une pointe) en composant $P$ appliqué en $K$ et $-\Pi$ appliqué en $B$.

Qu’arrive-t-il dans le 3^e cas ?

Le fléau s’incline ; la droite $KB$ cesse d’être verticale ; et la droite $BH$ dans le 1^er cas (fléau solidaire) elle reste dans le prolongement de $KB$ ; dans le 2^d cas elle reste verticale, et dans le 3^e cas, elle se déplace de telle façon qu’elle reste perpendiculaire à l’arête du couteau et que le plan de la droite $BH$ et de l’arête du couteau soit vertical. Si le déplacement est tel que l’arête du couteau reste horizontale, la droite $BH$ restera verticale (comme dans le 2^d cas). Si le déplacement est tel que l’arête du couteau et $KB$ restent dans un même plan vertical la droite $BH$ restera dans le prolongement de $KB$ (comme dans le 1^er cas).

Considérons une rotation autour de la droite $D$ ; le plan de symétrie restera un plan de symétrie. L’arête du couteau et la droite $KB$ resteront dans ce plan de symétrie, qui restera vertical. Donc la droite $BH$ restera dans le prol. de $KB$ ; il faut donc dans l’application de la formule :

$$M_{2}=p\frac{\overline{G_{0}D}^{2}}{G_{0}C_{2}}d\omega_{2}$$

calculer les positions de $G_{0}$ et de $C_{2}$ comme dans le 1^er cas, c’est-à-dire en appliquant la poussée $-Pi$ en $H$.

Considérons au contraire une rotation autour de la droite $\Delta$ ; l’arête restera horizontale sensiblement. Donc la droite $BH$ restera verticale ; il faut donc dans l’application de la formule :

$$M_{1}=p\frac{\overline{G_{0}A}^{2}}{G_{0}C_{1}}\sin^{2}\varphi d\omega_{1}$$

calculer les positions de $G_{0}$ et de $C_{1}$ comme dans le 2^d cas, c’est-à-dire en appliquant la poussée $-\Pi$ en $B$.

Ainsi nos formules restent applicables au 3^e cas, mais à la condition de définir autrement le centre de gravité selon qu’on applique la formule de $d\omega_{1}$ ou celle de $d\omega_{2}$.

La formule qui donne $d\omega_{2}$ (rotation autour de $D$) ne vous intéresse pas au point de vue de la sensibilité ; mais vous devez vous en préoccuper au point de vue de la stabilité. Il faut que le point $G_{0}$ (défini comme dans le 1^er cas, $-\Pi$ appliqué en $H$) soit au dessous de $C_{2}$. Vous êtes vous suffisamment préoccupé de cette stabilité ; à ce point de vue la disposition du 2^d cas (pivot conique) serait préférable.

La formule qui donne $d\omega_{1}$ (rotation autour de $\Delta$) est celle qui donne la sensibilité. Évaluons d’abord $M_{1}$. Soit $\ell$ la longueur du fléau ; ce sera notre bras de levier (si $\Delta$ passe très près de l’origine, ce qui arrivera d’ordinaire) ce sera en tout cas un minimum de notre bras de levier. Seulement la composante efficace ne sera pas $dp$, mais seulement $dp\sin\varphi$ ;

donc	$\displaystyle M_{1}=\ell dp\sin\varphi$

d’où :

$\displaystyle\ell dp=p\frac{\overline{G_{0}A}^{2}}{G_{0}C_{1}}\sin\varphi d\omega_{1}.$

C’est surtout sur la petitesse de $\sin\varphi$ que vous comptez pour avoir une extrême sensibilité.

Le problème est ainsi ramené à la construction de la droite $\Delta$ et du centre de courbure $C_{1}$. Le 1^er fil prolongé vient couper le plan de symétrie en un point $M$; le fil symétrique passe également en $M$.

Le 2^d fil prolongé vient couper le plan de symétrie en un point $N$ ; le fil symétrique passe également en $N$.

C’est la droite $MN$ qui est la droite $\Delta$.

Vous voyez que vous pouvez disposer le quadrifilaire pour avoir une droite $\Delta$ à peu près quelconque ; il suffit de disposer convenablement des longueurs des côtés des deux quadrilatères formés par les 4 points d’attache supérieurs et par les 4 points d’attache inférieurs des 4 fils.

Au sujet du point $G_{0}$ ; je remarque qu’on l’obtient en composant deux forces appliquées en $K$ et en $B$. Les deux points $K$ et $B$ sont très voisins l’un de l’autre ; mais comme les deux forces sont presque égales et de signe contraire, il ne s’ensuit pas que $G_{0}$ soit très voisin de $B$. Mais dans la pratique on aura intérêt à l’en rapprocher ; seulement cela exige un réglage.

Construction du point $C_{1}$

Je considérerai maintenant une seule espèce de mouvement du fléau, c’est celui où la rotation se fait constamment autour de la droite $\Delta$.

La droite $\Delta$ décrira dans l’espace une certaine surface réglée $R$ ; pour un observateur invariablement lié au fléau, elle paraîtrait décrire une surface réglée $R^{\prime}$ ; vous savez que le mouvement du fléau est le même que si la surface $R^{\prime}$ invariablement liée au fléau, roulait sur la surface $R$. Dans la position initiale, la droite $\Delta$ est dans le plan de symétrie, et par symétrie le plan tg commun à $R$ et à $R^{\prime}$ doit être perpend. au plan de symétrie ; il est donc le même tout le long le la génératrice. D’où cette conséquence que les éléments des surfaces $R$ et $R^{\prime}$ que nous avons à considérer sont des éléments de surface développable.

inutile à lire en 1^re lecture

 

Pour aller plus loin, commençons par définir la vitesse du point $M$.

Dans sa position initiale la droite $\Delta$ rencontre en $M$ les deux 1^ers fils symétriques. Soit $\Delta^{\prime}$ une position infiniment voisine de la droite $\Delta$, cette droite $\Delta^{\prime}$ rencontrera en $M^{\prime}$ le prolong. de la nouvelle position du 1^er fil, et en $M^{\prime\prime}$ celle du 2^d fil.

Je représente en $\alpha$ et $\beta$ les points d’attache inférieurs des deux fils ; en $\alpha^{\prime}$ et $\beta^{\prime}$ les points d’attache supérieurs qui sont fixes.

Si je connaissais la vitesse du point $\alpha$ en grandeur et direction, je connaîtrais $MM^{\prime}$ ; car $MM^{\prime}$ doit être vu du point fixe $\alpha^{\prime}$ sous le même angle que le chemin parcouru par le point $\alpha$ dans le temps $dt$.

La vitesse de $\alpha$ est perp. au plan de $\alpha$ et de la droite $\Delta=MN$. Le plan de $\alpha^{\prime}$ et de cette vitesse passe donc par la droite $\alpha^{\prime}\alpha M$ et est perp. au plan de cette droite et de $\Delta$. Or $MM^{\prime}$ est dans ce plan, et en outre dans un plan passant par $\Delta$ et perp. au plan de symétrie (plan tg à $R$). Cela détermine sa direction.

Considérons donc le trièdre formé par les deux fils et la droite $\Delta$ ; ce trièdre a un plan de symétrie qui est son plan bissecteur intérieur. Le plan tg à $R$ est le plan bissecteur extérieur du dièdre $\Delta$. C’est l’intersection de ce plan bissecteur etc.

Je représente le trièdre par un triangle sphérique :

je mène par $M$ les droites $\Delta$, $M\alpha$, $M\beta$, $MM^{\prime}$ et $MM^{\prime\prime}$ qui viennent percer la sphère de centre $M$ aux points $\Delta$, $\alpha$, $\beta$, $M^{\prime}$ et $M^{\prime\prime}$. Le triangle sphér. $\Delta\alpha\beta$ est isocèle, le grand cercle $M^{\prime}\Delta M^{\prime\prime}$ est la bissectrice extérieure de l’angle $\Delta$. Les angles $M^{\prime}\alpha\Delta$, $M^{\prime\prime}\beta\Delta$ sont droits.

Quant à la grandeur de la vitesse du point $M$ pour aller de $M$ en $M^{\prime}$ elle

inutile

 

Pour construire le point $C_{1}$, cela revient à construire la composante verticale de l’accélér. du point $G_{0}$, laquelle est en raison inverse du rayon de courbure $G_{0}C_{1}$.

Les accélérations peuvent se calculer comme si le système était mobile autour d’un point fixe, parce que l’élément de la surface $R$ est un élément de surface développable et par conséquent un élément de cône. Le point fixe se trouve sur la droite $\Delta$, mais je ne sais pas où.

L’accélération sera donc la résultante de deux autres : 1° de l’accél. centripète, due à la rotation autour de $\Delta$, qui se calcule d’après la formule ordinaire de la force centrifuge. 2° de l’accél. due à l’accélér. angulaire et qui se calcule comme il suit. Soit une droite $\Theta$ qui représente en grandeur et direction l’accél. angulaire (et qui coupe $\Delta$ au point fixe). L’accél. (due à $\Theta$) d’un point $Q$ quelconque sera représentée par le même vecteur que la vitesse qu’aurait ce même point $Q$ dans une rotation représentée par cette même droite $\Theta$.

Cette droite $\Theta$ est dans le plan tg à $R$, plan perp. au plan de sym. Je puis supposer qu’elle est elle-même perp. au plan de sym. Cela revient à supposer que la vitesse angulaire autour des droites $\Delta$ successives est constante.

J’appellerai $J$ la 1^re partie de l’acc. (centripète), $J^{\prime}$ la 2^de (due à $\Theta$).

J’ai besoin d’envisager la composante de l’accél. du point d’attache inférieur de chaque fil, dans la direction du fil, et la composante verticale de l’accél. de $G_{0}$.

Soit $\alpha$ et $\alpha^{\prime}$ les deux points d’attache du fil, $MN$ la droite $\Delta$, $\alpha P$ la perp. abaissée de $\alpha$ sur $MN$, $v$ la vitesse de $\alpha$. On aura pour les comp. de l’acc. de $\alpha$ suivant le fil $\alpha\alpha^{\prime}$ :

$$J+J^{\prime}=\frac{v^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}};$$

$$J=\frac{v^{2}}{\alpha p}\cos\psi=\frac{v^{2}}{\alpha M}$$

Or le fil étant sensiblement vertical, $\alpha M$ est très grand par rapport à $\alpha\alpha^{\prime}$, $J$ très petit par rapport à $J+J^{\prime}$ de sorte qu’on a sensiblement

$$J^{\prime}=\frac{v^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}}.$$

Pour le point $G_{0}$ cherchons $J$ (composante verticale) ; car le point $G_{0}$ étant dans le plan de symétrie ; le plan $G_{0}\Delta$ est vertical et on a si $\omega$ est la vitesse angulaire autour de $\Delta$ ; vitesse de $G_{0}=\omega G_{0}P$.

$$G_{0}P =G_{0}A\sin\varphi;$$

$$J =\omega^{2}G_{0}P\frac{\sin\varphi}{t};$$

$$J+J^{\prime} =\frac{\omega^{2}G_{0}P^{2}}{G_{0}C_{1}};$$

si donc on avait $J^{\prime}=0$ on aurait

$$G_{0}C_{1}=\frac{G_{0}P}{\sin\varphi}=G_{0}A.$$

Il faut maintenant calculer $J^{\prime}$. Je représente en $\alpha\beta\gamma\delta$ le trapèze formé par les quatre points d’attache des fils. Je suppose le point $G_{0}$ dans le plan de ce trapèze et je place en $E$ le point d’intersection de ce plan avec $\Delta$ ; on a $G_{0}E=G_{0}A\text{tg}\varphi$.

Soit $\lambda$ la longueur des fils $\alpha\alpha^{\prime}$. Les composantes verticales de $J^{\prime}$ sont sensiblement pour les points $\alpha$, $\beta$ et pour tous les points de la droite $\alpha\beta$, en particulier pour le point $a$

$$\frac{\omega^{2}\alpha E^{2}}{\lambda}\qquad\lambda=\alpha\alpha^{\prime}\text{ longueur du fil}$$

pour les points $\gamma$, $\delta$ et pour tous les points de la droite $\gamma\delta$, en particulier pour le point $b$

$$\frac{\omega^{2}\gamma E^{2}}{\lambda}$$

Pour les autres points du plan on n’a qu’à interpoler linéairement, puisque la droite $\Theta$ est horizontale.

Supposons en particulier que le trapèze $\alpha\beta\gamma\delta$ diffère peu d’un rectangle et que le point $E$ soit très voisin du centre de ce rectangle, $G_{0}$ très voisin de $E$. Alors

$$\alpha E=\gamma E\qquad J^{\prime}=\frac{\omega^{2}\alpha E^{2}}{\lambda}$$

pour les points $G_{0}$, $\alpha$, $\beta$, $\gamma$, $\delta$.

$$J+J^{\prime}=\frac{\omega^{2}G_{0}A^{2}\sin^{2}\varphi}{G_{0}C_{1}}=\omega^{2}G_{0}P\sin\varphi+\omega^{2}\frac{\alpha E^{2}}{\lambda}$$

d’où :

$\displaystyle\frac{G_{0}A^{2}\sin^{2}\varphi}{G_{0}C_{1}}=G_{0}P\sin\varphi+\frac{\alpha E^{2}}{\lambda}$

et pour l’équation de stabilité : $\displaystyle\mathcal{M}_{1}=p\frac{G_{0}A^{2}}{G_{0}C_{1}}\sin^{2}\varphi d\omega_{1}$

elle devient :    $\displaystyle\ell dp\sin\varphi=\left(G_{0}P\sin\varphi+\frac{\alpha E^{2}}{\lambda}\right)pd\omega_{1}$

Selon qu’on place $G_{0}$ d’un côté ou de l’autre de la droite $\Delta$, les deux termes

$$G_{0}P\sin\varphi\qquad\frac{\alpha E^{2}}{\lambda}$$

sont de même signe ou de signe contraire ; on peut régler de façon à rendre le coëff. de sensibilité

$$G_{0}P\sin\varphi+\frac{\alpha E^{2}}{\lambda}$$

très petit.

Quelques remarques sur le calcul de $J^{\prime}$ :

1° Nous avons supposé $G_{0}$ dans le plan $\alpha\beta\gamma\delta$ cela n’est pas nécessaire ; l’axe $\Theta$ étant horizontal la composante verticale de $J^{\prime}$ sera la même pour tous les points d’une même verticale.

2° Nous avons fait le calcul comme si les fils étaient verticaux, cela n’est qu’à peu près vrai.

Je projette sur le plan de symétrie. Un des fils (et le fil symét.) se projette en $Da$ l’autre en $Db$.

La composante de $J^{\prime}$ suivant le fil est

$$\frac{\omega^{2}\alpha E^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}};$$

la composante suivant $Da$ sera

$$\frac{\omega^{2}\overline{\alpha E}^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}\cos\theta},$$

$\theta$ étant l’angle du fil $\alpha\alpha^{\prime}$ avec sa projection $Da$, angle négligeable d’ailleurs. En tous les points de la droite $Da$, la composante de $J^{\prime}$ suivant $Da$ sera la même soit

$$\frac{\omega^{2}(\alpha E)^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}\cos\theta}$$

Je projette sur le plan de sym. Un des fils (et le fil symét.) se projette en $Da$ l’autre en $Db$.

La composante de $J^{\prime}$ suivant le fil est

$$\frac{\omega^{2}\alpha E^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}};$$

la composante suivant $Da$ sera

$$\frac{\omega^{2}\overline{\alpha E}^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}\cos\theta},$$

$\theta$ étant l’angle du fil $\alpha\alpha^{\prime}$ avec sa projection $Da$, angle négligeable d’ailleurs. En tous les points de la droite $Da$, la composante de $J^{\prime}$ suivant $Da$ sera la même soit

$$\frac{\omega^{2}(\alpha E)^{2}}{\alpha\alpha^{\prime}\cos\theta}$$

De même en tous les points de $Db$ elle sera la même soit $\theta^{\prime}$ angle du fil $\gamma\gamma^{\prime}$ avec sa projection $Db$.

$$\frac{\omega^{2}(\gamma E)^{2}}{\gamma\gamma^{\prime}\cos\theta^{\prime}}.$$

Le point $D$ est l’intersection des deux projections $Da$ et $Db$, c’est la trace de la droite $D$ que nous avons définie plus haut et qui est perpend. au plan de sym. Les points $D$ et $G_{0}$ sont sur une même verticale et la projection verticale de $J^{\prime}$ sur tous les points de cette verticale est la même, elle est donc la même pour $G_{0}$ et pour $D$.

Nous avons donc l’accélération $J^{\prime}$ du point $D$ dont nous connaissons les projections sur $Da$ et sur $Db$ et dont nous devons chercher la projection verticale.

Cela est facile d’autant plus que les droites $Db$, $DG_{0}$ se coupent sous un angle très aigu. De plus on peut prendre

$$\alpha\alpha^{\prime}\cos\theta=\gamma\gamma^{\prime}\cos\theta^{\prime}.$$

Si $\alpha E=\gamma E$, les 3 projections peuvent être regardées comme égales ; et l’on a comme nous l’avons montré plus haut

$$J^{\prime}=\frac{\omega^{2}\overline{\alpha E}^{2}}{\lambda}.$$

Nous retombons sur notre formule de tout à l’heure.

Ou bien ; Soit $\displaystyle DK_{1}=\frac{\omega^{2}\alpha E^{2}}{\lambda}$, $\displaystyle DK_{3}=\frac{\omega^{2}\gamma E^{2}}{\lambda}$, $\displaystyle DK_{2}=$ compos. verticale cherchée de $J^{\prime}$ ; les 4 points $DK_{1}K_{2}K_{3}$ sont sur un même cercle. Si $\alpha E=\gamma E$, les longueurs $DK_{1}$, $DK_{2}$, $DK_{3}$ sont sensiblement égales.

Si $\alpha E$ n’est pas égal à $\gamma E$ c’est-à-dire si le point $E$ n’est pas près du centre du trapèze $\alpha\beta\gamma\delta$, il n’en est plus ainsi.

Les arcs de cercle $DK_{1}$ sont très petits (par rapport au rayon du cercle). Ils peuvent être assimilés à leurs cordes. C’est-à-dire que les 3 composantes $DK_{1}$, $DK_{2}$, $DK_{3}$ sont e[ntre] elles comme les 3 angles $K_{1}DT$, $K_{2}DT$, $K_{3}DT$. Soit alors $\varepsilon_{1}$ et $\varepsilon_{2}$ de[s angles des droites] $Da$ et de $Db$ avec la verticale ; on aura :

$$\frac{DK_{1}-DK_{2}}{\varepsilon_{1}}=\frac{DK_{2}-DK_{3}}{\varepsilon_{2}}$$

ou composante verticale de

$$J^{\prime}=\frac{\omega^{2}}{\lambda}\left(\frac{\overline{\alpha E}^{2}\varepsilon_{1}+\overline{\gamma E}^{2}\varepsilon_{2}}{\varepsilon_{1}+\varepsilon_{2}}\right)$$

et pour la formule finale de sensibilité :

$$\ell dp\sin\varphi=\left(G_{0}P\sin\varphi+\frac{\overline{\alpha E}^{2}\varepsilon_{1}+\overline{\gamma E}^{2}\varepsilon_{2}}{\lambda\varepsilon_{1}+\lambda\varepsilon_{2}}\right)pd\omega_{1}.$$

Vous remarquerez combien la modification des points d’attache des 4 fils en faisant varier la position de droites $D$ et $\Delta$ influent sur la sensibilité.

$\ell$	bas de levier du fléau.
$dp$	poids à mesurer.
$p$	poids supporté par le quadrifilaire.
$d\omega_{1}$	angle de rotation de la balance de torsion.
$G_{0}P$	distance du centre de gravité effectif à la droite $\Delta$.
$\phi$	angle de la droite $\Delta$ avec la verticale.
$\alpha E$	distance à la droite $\Delta$ du point d’attache inférieur de l’un des 2 fils de 1re paire. Par paire de fils, j’entends 2 fils sym. par rapport au plan de sym.
$\gamma E$	même distance pour la 2de paire.
$\varepsilon_{1}$	angle du plan des 2 fils de 1re paire avec la verticale.
$\varepsilon_{2}$	même angle pour la 2de paire.
$\lambda$	longueur des fils.

Tout à vous,

Poincaré

ALS 20p. Archives de l’Académie des sciences de Paris.

Time-stamp: "11.09.2021 20:46"

Notes

• 1 Poincaré communique son étude (Poincaré 1904) de la balance à l’Académie des sciences le 11 avril, en même temps qu’une note descriptive de Crémieu (1904a). A ce propos, voir aussi Crémieu (1904b, 1905).
• 2 Variante : “donne la stabilité”.
• 3 Le manuscrit comporte un cadre d’encre rouge autour du texte de ce point jusqu’au mot souligné : “inutile”.
• 4 Variante : “Pour le point $G_{0}$ on a J = 0;”.
• 5 Variante: “$J+J^{\prime}=\frac{\omega^{2}G_{0}A^{2}\sin^{2}\varphi}{G_{0}C_{1}}$.”
• 6 Nous complétons la formule, qui est illisible après $\gamma\gamma^{\prime}$.
• 7 Les crochets enferment des rajouts de main inconnue.