2-38-5. H. Poincaré à Hendrik Antoon Lorentz
[Ca. 05.1905]
Mon cher Collègue,
J’ai continué les recherches dont je vous avais parlé.11endnote: 1 Voir Poincaré à Lorentz (§ 2-38-4). Mes résultats confirment pleinement les vôtres en ce sens que la compensation parfaite (qui empêche la détermination expérimentale du mouvement absolu) ne peut se faire complètement que dans l’hypothèse . Seulement pour que cette hypothèse soit admissible, il faut admettre que chaque électron est soumis à des forces complémentaires dont le travail est proportionnel aux variations de son volume.
Ou si vous aimez mieux, que chaque électron se comporte comme s’il était une capacité creuse soumise à une pression interne constante (d’ailleurs négative) et indépendante du volume.
Dans ces conditions, la compensation est complète.22endnote: 2 L’électron déformable de Lorentz devient stable, selon Poincaré, quand on admet “une sorte de pression constante extérieure” (Poincaré 1905, 1506; 1906, 130). Cette pression, qui devait avoir une origine non-électromagnétique, sera appelée “pression de Poincaré.” Pour des détails, voir Cuvaj (1970, App. 10), A.I. Miller (1981, 382n29), Janssen & Mecklenburg (2006), Walter (2007), et les Lectures de Richard Feynman (1964, 28-4/8).
Je suis heureux de me trouver en parfait accord avec vous et d’être arrivé ainsi à l’intelligence parfaite de vos beaux travaux.
Votre bien dévoué Collègue,
Poincaré
ALS 2p. H.A. Lorentz papers, inv. nr. 62, Noord-Hollands Archief. Reproduite par A.I. Miller (1980, 81–82).
Time-stamp: "18.04.2020 12:54"
Notes
- 1 Voir Poincaré à Lorentz (§ 2-38-4).
- 2 L’électron déformable de Lorentz devient stable, selon Poincaré, quand on admet “une sorte de pression constante extérieure” (Poincaré 1905, 1506; 1906, 130). Cette pression, qui devait avoir une origine non-électromagnétique, sera appelée “pression de Poincaré.” Pour des détails, voir Cuvaj (1970, App. 10), A.I. Miller (1981, 382n29), Janssen & Mecklenburg (2006), Walter (2007), et les Lectures de Richard Feynman (1964, 28-4/8).
Références
- A History of Relativity: The Role of Henri Poincaré and Paul Langevin. Ph.D. Thesis, Yeshiva University, New York. Cited by: endnote 2.
- The Feynman Lectures on Physics, Volume 2: Electromagnetism and Matter. Addison-Wesley, Redwood City, CA. link1 Cited by: endnote 2.
- Interactions: Mathematics, Physics and Philosophy, 1860–1930. Springer, Dordrecht. Cited by: M. Janssen and M. Mecklenburg (2006).
- From classical to relativistic mechanics: electromagnetic models of the electron. See Interactions: Mathematics, Physics and Philosophy, 1860–1930, Hendricks et al., pp. 65–134. Cited by: endnote 2.
- On some other approaches to electrodynamics in 1905. See Some Strangeness in the Proportion, Woolf, pp. 66–91. Cited by: 2-38-5. H. Poincaré à Hendrik Antoon Lorentz.
- Albert Einstein’s Special Theory of Relativity: Emergence (1905) and Early Interpretation. Addison-Wesley, Reading, MA. Cited by: endnote 2.
- Sur la dynamique de l’électron. Comptes rendus hebdomadaires des séances de l’Académie des sciences de Paris 140, pp. 1504–1508. link1 Cited by: endnote 2.
- Sur la dynamique de l’électron. Rendiconti del Circolo matematico di Palermo 21, pp. 129–176. link1, link2 Cited by: endnote 2.
- The Genesis of General Relativity, Volume 3: Theories of Gravitation in the Twilight of Classical Physics, Between Mechanics, Field Theory, and Astronomy. Springer, Berlin. link1, link2 Cited by: S. A. Walter (2007).
- Breaking in the 4-vectors: the four-dimensional movement in gravitation, 1905–1910. See The Genesis of General Relativity, Volume 3: Theories of Gravitation in the Twilight of Classical Physics, Between Mechanics, Field Theory, and Astronomy, Renn and Schemmel, pp. 193–252. link1, link2 Cited by: endnote 2.
- Some Strangeness in the Proportion. Addison-Wesley, Reading, MA. link1 Cited by: A. I. Miller (1980).